放大電路的噪聲性能受到輸入電阻和反饋電阻 Johnson 噪聲（熱噪聲）的影響。大多數人似乎都知道電阻會帶來噪聲，但對於電阻產生噪聲的細節卻是一頭霧水。在討論運放的噪聲前，我們先做個小小的複習：
電阻的戴維寧噪聲模型由噪聲電壓源和純電阻構成，如圖 1 所示。
噪聲電壓大小與電阻阻值，帶寬和溫度（開爾文）的平方根成比例關係。我們通常會量化其每 1Hz 帶寬內的噪聲，也就是其頻譜密度。電阻噪聲在理論上是一種“白噪聲”，即噪聲大小在帶寬內是均等的，在每個相同帶寬內的噪聲都是相同的。
總噪聲等於每個噪聲的平方和再開平方。我們常常提到的頻譜密度的單位是 V/。對於 1Hz 帶寬，這個數值就等於噪聲大小。對於白噪聲，頻譜密度與帶寬開方後的數值相乘，可以計算出帶寬內總白噪聲的大小。為了測量和量化總噪聲，需要限制帶寬。如果不知道截止頻率，就不知道應該積分到多寬的頻帶。
我們都知道頻譜圖是以頻率的對數為 x 軸的伯德圖。在伯德圖上，同樣寬度右側的帶寬比左側要大得多。從總噪聲來看，伯德圖的右側或許比左側更重要。
電阻噪聲服從高斯分佈，高斯分佈是描述振幅分佈的概率密度函數。服從高斯分佈是因為電阻噪聲是由大量的小的隨機事件產生的。中央極限定理解釋了它是如何形成高斯分佈的。交流噪聲的均方根電壓幅值等於高斯分佈在±1σ範圍內分佈的振幅。
對於均方根電壓為 1V 的噪聲，瞬時電壓在±1V 範圍內的概率為 68%(±1σ)。人們常常認為白噪聲和高斯分佈之間有某種關聯，事實上它們沒有關聯。比如，濾波電阻的噪聲，不是白噪聲但仍然服從高斯分佈。二進制噪聲不服從高斯分佈，但卻是白噪聲。電阻噪聲既是白噪聲也同時服從高斯分佈。
純理論研究者會認為高斯噪聲並沒有定義峰峰值，而它是無窮的。這是對的，高斯分佈曲線兩側是無限伸展的，因此任何電壓峰值都是有可能的。實際中，很少有電壓尖峰超過±3 倍的均方根電壓值。許多人用 6 倍的均方根電壓值來近似峰峰值的大小。為了留有足夠的裕度，甚至可以用 8 倍的均方根電壓值來近似峰峰值的大小。
一個有趣的問題是，兩個電阻串聯的噪聲之和等於這兩個電阻和的噪聲。相似的，兩個電阻並聯的噪聲之和等於這兩個電阻並聯後電阻的噪聲。如果不是這樣，那麼在串聯或者並聯電阻時就會出問題。還好它確實是這樣的。
一個高阻值電阻不會因為自身噪聲電壓而產生電弧和火花。電阻的寄生電容並聯在電阻兩端，將限制其帶寬和端電壓。相似的，你可以想象絕緣體上產生的高噪聲電壓也會被其寄生電容和周圍的導體分流。
一個有趣的測驗：對於一個開路電阻，並聯一個 0.5pF 電容，它的總噪聲是多少？
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